Гидравлика: Учебное пособие

Голосов: 19

Учебное пособие подготовлено на основе опыта многолетнего преподавания курса "Гидравлика". Учебный материал подготовлен в соответствии с рабочей программой и охватывает следующие разделы: основные физические свойства жидкостей; основы гидростатики; основы кинематики и динамики жидкости; гидравлический удар в трубах; основы теории подобия, моделирования и анализа размерностей; основы движения грунтовых вод и двухфазных потоков. В каждом разделе рассмотрены примеры практического применения расчетных формул и зависимостей в виде примеров задач и различных инженерных решений. Представлен также перечень контрольных вопросов для самостоятельного изучения материала.

Приведенный ниже текст получен путем автоматического извлечения из оригинального PDF-документа и предназначен для предварительного просмотра.
Изображения (картинки, формулы, графики) отсутствуют.
       Разделив члены уравнения (3.35) на ρgω , получим
                                   p1 − p2 τ0lχ
                       z1 − z2 +          =     .                  (3.36)
                                     ρg     ρgω
                              ω
   Обозначим отношение          = R , после преобразования выражения
                              χ
(3.36), имеем
                    ⎛      p ⎞ ⎛       p ⎞ τ l
                    ⎜ z1 + 1 ⎟ − ⎜ z2 + 2 ⎟ = 0
                    ⎜        ⎟ ⎜                 .                 (3.37)
                    ⎝     ρg ⎠ ⎝       ρg ⎟ ρg R
                                          ⎠
   Сравним уравнение Бернулли, записанное для сечений 1–1 и 2–2:
                 ⎛
                 ⎜      p υ2 ⎞ ⎛      p υ2 ⎞
                         1 + 1 ⎟−⎜ z + 2 + 2 ⎟ = h .
                 ⎜ z1 + ρ g 2 g ⎟ ⎜ 2 ρ g 2 g ⎟   v                (3.38)
                 ⎜              ⎟ ⎜           ⎟
                 ⎝              ⎠ ⎝           ⎠
   Так как при равномерном движении V1 = V2 , то из сопоставления
уравнений (3.37) и (3.38) находим
                                        τ l
                                hv =        .                      (3.39)
                                       ρg R
   Учитывая, что hv = i l (где i – гидравлический уклон), преобразуем
выражение (3.39) к виду
                              τ0
                       Ri =      или τ0 = ρgiR .                   (3.40)
                              ρg
   Это уравнение академик Н.Н. Павловский назвал основным урав-
нением равномерного движения.
                                                  τ
   Опытным путём Шези установлено, что величина 0 пропорцио-
                                                  ρg
нальна квадрату скорости, т.е.
                                   τ       2
                                     0 =ξ υ ,                      (3.41)
                                   ρg     2g
 где ξ – коэффициент пропорциональности, в общем случае величина
         переменная.
   Подставим равенство (3.41) в выражение (3.39), получим формулу
Вейсбаха
                                   l υ2
                            hv = ξ      .
                                   R 2g


                                        71



    
Яндекс цитирования Яндекс.Метрика