Единое окно доступа к образовательным ресурсам

Сборник примеров и задач по физической химии. Химическая термодинамика (часть II)

Голосов: 7

Сборник содержит фундаментальные положения и уравнения, необходимые для понимания и решения задач по химической термодинамике. В нем приведено большое количество примеров с подробным изложением хода решения задач. Даны наиболее типичные задачи и ответы на них по термохимии и термодинамическим потенциалам химических процессов (часть I), термодинамике растворов, фазовым и химическим равновесиям (часть II). Задания, включенные в настоящий сборник, апробированы на кафедре физической химии Воронежского государственного университета.

Приведенный ниже текст получен путем автоматического извлечения из оригинального PDF-документа и предназначен для предварительного просмотра.
Изображения (картинки, формулы, графики) отсутствуют.
    М И Н И С Е РС В О О Б РА ЗО В А Н И Я РО С И Й С О Й Ф Е Д Е РА Ц И И
         Т    Т                            С     К
    В О РО Н Е Ж С И Й ГО С Д А РС В Е Н Н ЫЙ У Н И В Е РС Т Е Т
                  К        У      Т                       И




                       Химический фа л
                                    ку ьтет
                    Кафедрафиз ко химии
                             ичес й




                            С О РН И К
                             Б
    П РИ М Е РО В И ЗА Д А Ч П О Ф И ЗИ Ч Е С О Й ХИ М И И
                                             К
            Химичес я термо
                   ка      динамика(Ч ать II)
                                       с




              Д л с денто химичес
                 я ту    в       ких фа л
                                       ку ьтетов




                                            С с в ител
                                             о та     и:
                                            П ро Т .А . К ра ченко
                                                ф.          в
                                            П ро А .В . В в еденс
                                                ф.               кий
                                            А с . О .А . К о а
                                               с            здеров


                             В О РО Н Е Ж
                               2002 г.


                                             2




       С рник п римеро и зда п о физ ко химии. Химичес я термо
         бо                 в    а ч             ичес й                        ка          -
дина  мика ать II). Д л я ст д е нт в х им иче ских ф аку ьт т в у е рсит т в .
             (Ч с                у     о                        л е о нив             е о
       С о ст ит л и: про ф . Крав че нко Т ам ара Ал е ксанд ро в на, про ф . Вв е д енский
             ав е
Ал е ксанд р Викт ро в ич, асс. Ко зад е ро в Ол е г Ал е ксанд ро в ич.
                    о
       Во ро не ж , 2002. –67 с.




       С бо рник со д е рж итф у ам е нт ьны по л о ж е ния и у не ния, не о бх о д и-
                                   нд       ал     е                рав
м ы д л я по ним ания и ре ше ния зад ач по х им иче ско й т рм о д инам ике . В не м
    е                                                             е
прив е д е но бо л ьшо е ко л иче ст о прим е ро в с по д ро бны изл о ж е ние м х о д а ре -
                                     в                          м
ше ния зад ач. Д аны наибо л е е т     ипичны зад ачи и о т е т на них по т рм о х им ии
                                               е             в ы              е
и т рм о д инам иче ским по т нциал ам х им иче ских про це ссо в (част I), т рм о д и-
    е                           е                                          ь      е
нам ике раст о ро в , ф азо в ы и х им иче ским рав но в е сиям (част II). Зад ания,
                в                м                                       ь
в кл юче нны в наст ящий сбо рник, апро биро в аны на каф е д ре ф изиче ско й х и-
              е         о
м ии Во ро не ж ско го го су арст е нно го у е рсит т
                             д      в          нив      е а.




       Ре це нзе нт д о кт р х им ических нау про ф е ссо р каф е д ры анал ит ско й
                   :      о                  к,                               иче
х им ии Во ро не ж ско го го су арст е нно го у е рсит т Ш апо шник Вл ад им ир
                                 д    в         нив       е а
Ал е ксе е в ич.


                                                              3
                                                 С Д Е РЖ А Н И Е
                                                  О


3.     Т ЕРМ ОД И Н АМ И К А РАС Т ВОРОВ. Ф АЗОВЫ Е РАВН ОВЕС И Я ............... 4
3.1.    Х им иче ский по т нциал .................................................................................. 4
                          е
3.2.    Д ав л е ние насы нно го пара ......................................................................... 6
                         ще
3.3.    Раст о рим о ст в е щест .................................................................................. 7
            в          ь        в
3.4.    Крио ско пия. Э бу ио ско пия. Осм о т ско е д ав л е ние ................................. 8
                          л                   иче
3.5.    Ф азо в ы рав но в е сия ....................................................................................... 9
                 е
3.6.    П рим е рыре ше ния зад ач .............................................................................. 10
3.7.    Зад ачи............................................................................................................ 25


4.     Х И М И Ч ЕС КИЕ РАВН ОВЕС И Я ................................................................... 36
4.1.    Х им иче ско е сро д ст о и ко нст а рав но в е сия........................................... 36
                               в          ант
4.2.     Рав но в е сны в ы о д про д у о в ре акции. Вл ияние со ст а
                       й х             кт                           ав
        ре акцио нно й см е си, д ав л е ния и т м пе рат ры............................................ 39
                                                е        у
4.3.    П рим е рыре ше ния зад ач .............................................................................. 42
4.4.    Зад ачи............................................................................................................ 55


П РИ Л ОЖ ЕН И Е...................................................................................................... 65


С П И С ОК И С П ОЛ Ь ЗОВАН Н ОЙ Л И Т ЕРАТ У РЫ ............................................... 67


                                                 4
       3. Т Е РМ О Д И Н А М И К А РА С В О РО В . Ф А ЗО В ЫЕ РА В Н О В Е С Я
                                       Т                                     И

                                3.1. Химический п отенциал

        Всяко е э е нсив но е св о йст о Z зав исито тм ассы и со ст а раст о ра:
                 кст                  в                             ав     в

                                            Z = ∑ n i zi
                                                 i

П риращение э е нсив но го св о йст а при у е л иче нии м ассы i-го ко м по не нт на
                  кст                       в       в                             а
1 м о л ь и по ст янст е числ а м о л ь nj о ст ьны ко м по не нт в , т м пе рат ры и
                  о      в                         ал х          о     е        у
д ав л е ния х аракт ризу тсо бо й парциал ьну м о л ярну в е л ичину zi , пре д ст -
                      е    е                        ю    ю                         ав
л е нну у не ние м (1.1).
         ю рав
         Есл и раст о р м е няе тсв о й со ст , т
                    в                         ав о

                                 n1dz1 + n 2dz2 + ... + n idzi = 0 .                           (3.1)

У рав не ние (3.1) изв е ст как у в нение Гиббс -Д ю гема Д л я д в у ко м по не нт
                           но     ра           а         .           х             -
но го раст о ра о но им е е тв ид
           в

                                        n1dz1 + n 2dz2 = 0

ил и

                                        x1dz1 + x2dz2 = 0 ,                                    (3.2)

гд е х i – м о л ярная д о л я i-го ко м по не нт раст о ра, рассчит в ае м ая по ф о рм у е
                                                 а         в                ы                      л
                                                              n
                                                    x i = i . И з (3.2) не т д но найт за-
                                                                                  ру            и
     Z                                                      ∑ ni
                                           z2                i
                                                   в исим о ст парциал ьно й м о л ярно й
                                                                  ь
                                                   в е л ичины о д но го ко м по не нт о т ко н-
                                                                                        а
                                                   це нт   рации, е сл и э а зав исим о ст из-
                                                                             т                 ь
                                                   в е ст д л я д ру го ко м по не нт П о
                                                           на             го                  а.
     z1                                            м е т д у пе ре се че ний э е нсив но е
                                                         о                            кст
                                                   св о йст о  в    раст о ра пре д ст л яе т
                                                                         в               ав        ся
                                                   граф иче ски в в ид е ф у       нкции со ст а  ав
                                                   раст о ра (рис. 2). В т чке , о т е чаю-
                                                           в                       о        в
       1            xi                    2
                                                   щ е й зад анно м у со ст у касат л ьная к
                                                                              ав ,       е
         Рис. 2. Зав исим о ст э е нсив но го
                               ь кст               крив о й при пе ре се че нии с о рд инат и    ам
     св о йст а раст о ра Z о тм о л ярно й д о - x1 = 1 и x2 = 1 д ае тсо о т е т в у ие
             в         в                                                             в ст ющ
     л и ко м по не нт в x i . z1 и z2 – парци- парциал ьны м о л ярны в е л ичины
                       о                                            е            е             .
     ал ьно е м о л ярно е св о йст о ко м по -
                                    в                         П арциал ьная м о л ярная э ргия
                                                                                            не
     не нт в 1 и 2.
           о                                       Гиббса Gi назы ае т х им иче ским по -
                                                                        в     ся


                                              5
т нциал о м и о бо значае т ё i
 е                         ся

                                          ∂G 
                                    ёi = 
                                          ∂n 
                                                        .                            (3.3)
                                          i  T ,P ,n j

Х им иче ский по т нциал е ст м о л ярно е приращ е ние т рм о д инам иче ско го по т н-
                    е           ь                         е                          е
циал а (э ргии) сист м ы при у е л иче нии м ассы д анно го в е ще ст а на е д иницу
          не               е      в                                     в
при у о в ии по ст янст а не зав исим ы пе ре м е нны и м асс о ст ьны ко м по -
       сл             о       в           х             х              ал     х
не нт в . И з (3.3) сл е д у т
     о                      е

                                    dG T , P = ∑ ё i dn i .                           (3.4)
                                                  i


У чит в ая, чт dG T , P ≤ 0 , в о т т в ие рав но в е сия ко м по не нтсам о про изв о л ьно
       ы        о                  су ст
пе ре х о д ит из ф азы в ко т ро й е го х им иче ский по т нциал бо л ьше , в ф азу с
                       ,       о                             е
м е ньшим х им иче ским по т нциал о м д анно го ко м по не нт П ри рав но в е сии х и-
                               е                                 а.
м иче ские по т нциал ы i-го ко м по не нт в о в се х n ф азах сист м ы рав ны м е ж д у
                 е                         а                          е
со бо й

                                    ё′ = ё′′ = ... = ё in .
                                     i    i                                           (3.5)

     Х им иче ский по т нциал св язан с парциал ьны д ав л е ние м pi ил и л е т че -
                         е                                   м                           у
ст fi i-го ко м по не нт в ид е ал ьно й и ре ал ьно й см е си газо в со о т е т в е нно
  ью                    а                                                   в ст

                                  ёi = ёo ( T ) + RTln pi ,
                                        i                                             (3.6)
                                  ёi = ёo ( T ) + RTln fi .
                                        i                                             (3.7)

Зд е сь ё o (T) – ст арт й х им иче ский по т нциал i-го ко м по не нт т е ст х и-
          i         анд     ны                  е                     а, о    ь
м иче ский по т нциал при pi=1 ил и fi=1.
                 е
       Осно в ы аясь на у не нии Гиббса-Д юге м а (3.2), х им иче ские по т нциал ы
                 в           рав                                           е
ко м по не нт в м о ж но св язат д ру с д ру м со о т ше ние м
              о                  ь   г      го       но

                                    x1dё1 + x2dё 2 = 0                                (3.8)

ил и с у т м (3.6) и (3.7)
        че о

                                               x
                                   dln p 2 = − 1 dln p1 ,                             (3.9)
                                              x2
                                              x
                                   dln f 2 = − 1 dln f1 .                           (3.10)
                                              x2


                                                6
                          3.2. Д а л
                                  в ение наы щ енно п а
                                           с       го ра

      В ид е ал ьны ж ид ких раст о рах х им иче ский по т
                     х               в                    енциал i-го ко м по не нта
зав исито те го м о л ярно й д о л и

                                     ёi = ёo + RTln xi .
                                           i                                          (3.11)

П ри рав но в е сии ж ид ко ст пар
                              ь–

                                      ё i (ж .) = ё i (г .) .

С у т м (3.6) и (3.11) им е е м
   че о

                           ёi ( ж .) + RTln xi = ёo ( г.) + RTln pi .
                            o
                                                  i


Д л я xi=1 pi= p i0 и
                                         pi = xi ⋅ po .
                                                    i                                 (3.12)

У рав не ние (3.12) пре д ст л яе т со бо й зко Ра л у анав л ив ающий л ине й-
                               ав                а н     у я, ст
ну св язь м е ж д упарциал ьны д ав л е ние м и м о л ярно й д о л е й i-го ко м по не нт в
    ю                                 м                                                  а
раст о ре . Э т у не ние д о ст о чно х о ро шо о писы ае тд ав л е ние пара раст о -
       в         о рав               ат                     в                            в
рит л я (избы о чно го ко м по не нт в бл изи х 1 ≈ 1. Д ав л е ние пара ко м по не нт
     е            т                     а)                                                 а,
прису ст у
         т в юще го в ид е ал ьно м раст о ре в не бо л ьшо м ко л иче ст е (раст о ре нно е
                                           в                             в        в
в е щ е ст о ), т е со гл асу т с зако но м Рау я.
          в      акж           е ся                л
         В не ид е ал ьны раст о рах д ав л е ние пара раст о ре нно го в е щ е ст а т е
                         х       в                            в                   в    акж
л ине йно зав исито тко л иче ст а в е ще ст а, нах о д ящ е го ся в низких ко нце нт
                                    в          в                                      раци-
ях (пре д е л ьно разбав л е нны раст о ры но по д чиняют зко Генри
                                  е     в    ),                 ся а ну

                                         pi = K ⋅ xi ,                                (3.13)

в ко т ро м К –не ко т рая ко нст а (с разм е рно ст д ав л е ния).
      о                 о          ант               ью
        Ко гд а раст о р о т о няе т о тзако на Рау я, м о л ярная д о л я в у не ниях
                    в       кл      ся             л                          рав
(3.11) и (3.12) зам е няе т на акт но ст ai:
                           ся        ив   ь

                                     ёi = ёo + RTlnai ,
                                           i                                          (3.14)
                                               pi
                                         ai = o .                                     (3.15)
                                               pi

Акт но ст св язана с м о л ярно й д о л е й с ко э ф ицие нт м акт но ст
   ив    ь                                        ф         о     ив    и

                                        ai = γ i ⋅ xi ,                               (3.16)


                                                       7


Д л я раст о рит л я, ко гд а xi → 1, т γi → 1 и ai → 1. Д л я раст о ре нно го в е щ е ст а,
           в      е                    о                           в                      в
ко гд а xi → 0, т γi → 1, и ai → xi.
                  о
        Осно в ы аясь на (3.15), запише м
                в

                                   ёi = ёo + RTln xi + RTln γ i .
                                         i                                                      (3.17)

И спо л ьзу у не ние Гиббса-Д юге м а (3.8), бу е м им е т
           я рав                               д          ь

                                                           x1
                                        dln a2 = −            dln a1
                                                           x2

Д л я чист го раст о рит л я a1 = 1 , по э о м у
          о       в     е                 т

                                                  lna1


                                                   ∫
                                                           x1
                                      ln a2 = −               ⋅ dln a1 .                        (3.18)
                                                           x2
                                                   0

     Рав но в е сие ж ид ко сть-пар по д чиняе т зако нам Ко но в ал о в а, св язы аю-
                                                ся                                  в
щим и о бще е д ав л е ние насы нно го пара с со ст ам и ж ид ко й и газо в о й ф аз,
                               ще                  ав

                              dp          xi ( г.) − xi ( ж .)       dp i
                                      =                            ⋅          ,                 (3.19)
                            dxi ( ж .) xi ( г.) ⋅ 1 − xi ( ж .)  dxi ( ж .)
                                                                
                    dpi                                              dp
П ро изв о д ная             >0. Есл и xi ( г.) > xi ( ж .) , то              >0. В паре пре о бл ад ае т
                  dxi ( ж .)                                       dxi ( ж .)
                                                                        dp
бо л е е л е т чий ко м по не нт Есл и xi ( г.) = xi ( ж .) , т
              у                  .                               о              = 0. Азе о т пны со -
                                                                                            ро     е
                                                                    dxi ( ж .)
ст ы пара и ж ид ко ст со в пад ают
  ав                         и              .

                                3.3. Ратв о
                                       с римо ть в ещ ес
                                             с          тв

        П ри д о бав л е нии к ж ид ко ст (1) т е рд о го в е щ е ст а (2) про исх о д ите го са-
                                         и        в                 в
м о про изв о л ьно е раст о ре ние . П о сл е т го , как раст о р ст тнасы нны , у
                           в                    о              в       ане        ще       м с-
т в ит рав но в е сие , х аракт ризу е е ся рав е нст о м х им иче ских по т нциа-
  ано     ся                          е      ющ                  в                       е
л о в раст о ре нно го в е щ е ст а в раст о ре и т е рд о й ф азе
           в                     в         в         в

                                     ё 2 ( ж .) = ё 2 ( т .) .
                                                         в                          (3.20)
Осно в ы аясь на зав исим о ст х им иче ско го по т нциал а о тм о л ярно й д о л и и т м -
        в                       и                          е                            е
пе рат ры д л я ид еал ьны раст о ро в по л у но у в нение Ш редера св язы аю-
      у ,                  х       в               че         ра            ,         в
ще е раст о рим о ст т е рд о го т л а с т м пе рат ро й
          в         ь в           е         е           у


                                                 8
                                              ∆H T − Tпл
                                    ln x2 =     ⋅        .                                (3.21)
                                               R T ⋅ Tпл

Зд е сь ∆Н и Tпл – т пл о т и т м пе рат ра пл ав л е ния раст о ре нно го в е щ е ст а.
                    е      а е           у                    в                      в
Анал о гичны по д х о д в о це нке раст о рим о ст газа в ж ид ко ст д ае т
              й                        в          и                  и

                                      x′′ ∆H T′′ − T′
                                    ln 2 =  ⋅         ,                                   (3.22)
                                       ′
                                      x2   R T′ ⋅ T′′

гд е x2 и x2 – м о л ярны д о л и газа в ж ид ко ст при T′ и T′′ со о т е т в е нно , ∆H –
       ′     ′′           е                        и                   в ст
м о л ярная э ал ьпия раст о рения.
               нт            в
         Раст о рим о ст газа в ж ид ко ст зав исито те го парциал ьно го д ав л е ния, со -
             в          ь                 и
гл асно зко Генри (3.13)
           а ну

                                          x2 = K ′ ⋅ p 2 .                                (3.23)

Зд е сь K ′ – ко нст а при в ы
                     ант            бранно й т м перат ре .
                                                е        у
       Есл и в е щест о раст о ряе т в ж ид ко ст , не см е шив ающих ся м е ж д у со -
                       в        в       ся              ях
бо й, т по д о ст е нии рав но в е сия раст о рив ше е ся в е ще ст о (3) бу е т нах о -
        о           иж                             в                     в          д
д ит в о бе их ж ид ко ст в разл ично й ко нце нт
     ься                      ях                           рации. У сл о в ие м рав но в е сно го
распре д е л е ния в е ще ст а м е ж д у д в у я ф азам и яв л яе т рав е нст о е го х им иче -
                            в                 м                    ся         в
ских по т нциал о в в о бе их ф азах
           е

                                            ё′ = ё′′ .
                                             3    3                                       (3.24)

С испо л ьзо в ание м (3.14) по л у т у в нение Н ернс
                                   чае ся ра          та

                                               ′′
                                              a3
                                                  = K,                                    (3.25)
                                               ′
                                              a3

гд е К – ко нст а распре д е л е ния. Распре д е л е ние каж д о го из раст о ре нны в е -
                    ант                                                    в        х
ще ст м е ж д у д в у я ф азам и о пре д е л яе т инд ив ид у ьно й ко нст о й распре -
        в              м                         ся          ал           ант
д е л е ния, в е л ичина ко т ро й не зав исито тпрису ст ия д ру в е ще ст .
                             о                        т в         гих         в

               3.4. К рио ко ия. Э бу ио ко ия. О с тичес е да л
                         с п         л с п         мо    ко в ение

      С по ниж е ние м д ав л е ния пара св язано по ниж е ние т м пе рат ры зам е рза-
                                                                е        у
ния разбав л е нно го раст о ра ∆Т по срав не нию с чист м раст о рит л е м , е сл и
                          в                                  ы        в    е
раст о ре нны ко м по не нтне л е т ч:
    в         й                     у

                                        ∆T = i ⋅ K ⋅ m .                                  (3.26)


                                               9
Зд е сь m – м о л ял ьно ст раст о ра, К – крио ско пиче ская по ст янная, i – изо т ни-
                            ь    в                                 о                о
че ский ко э ф ицие нт св язы ающий м е ж д усо бо й ст пе нь д иссо циации м о л е ку
            ф             ,     в                          е                           л
на ио ны α и числ о част ν, на ко т ро е д иссо цииру тм о л е ку а,
                             иц         о                 е          л

                                      i = 1 + α⋅(ν–1).                                  (3.27)

П о в ы ние т м пе рат ры кипе ния разбав л е нно го раст о ра по срав не нию с чис-
       ше    е         у                                 в
т м раст о рит л е м о писы ае т у не ние м :
 ы        в    е           в    ся рав

                                        ∆T = i ⋅ E ⋅ m ,                                (3.28)

гд е Е – э л ио ско пиче ская ко нст а.
             бу                          ант
         Д л я о см о т ско го д ав л е ния, в о зникающ е го при сам о про изв о л ьно м пе -
                       иче
ре х о д е раст о рит л я че ре з по л у ницае м у м е м бранув раст о р, в ы п о няет-
                 в      е               про          ю                   в            л
с у в нение В а
 я ра                  нт-Гоффа   :

                                         π = i⋅R⋅T⋅с,                                   (3.29)

гд е π –о см о т ско е д ав л е ние , с – м о л ярная ко нце нт
                иче                                            рация раст о ра.
                                                                         в

                                   3.5. Ф ао ы е ра но ес
                                           зв      в в ия

        У сл о в ие м рав но в е сия ф аз в м но го ко м по не нт й и м но го ф азно й сист м е
                                                                 но                         е
яв л яе т рав е нст о х им иче ских по т нциал о в о д но го и т го ж е ко м по не нт в о
          ся          в                       е                          о                 а
в се х ф азах n, со гл асно (3.5). Х им иче ский по т нциал яв л яе т ф у
                                                          е                ся нкцие й т м пе -
                                                                                         е
рат ры д ав л е ния и ко нце нт
     у ,                              рации. П о д сче тв се х пе ре м е нны и у не ний, их
                                                                            х    рав
св язы ающих , д ае тчисл о ст пе не й св о бо д ы f:
        в                            е

                                       f = К + 2 –n,                                    (3.30)

Зд е сь: К – числ о ко м по не нт в , 2 – числ о не ф иксиро в анны в не шних пе ре м е н-
                                 о                                  х
ны (T, P), n – числ о ф аз. У рав не ние (3.30) пре д ст л яе тсо бо й м ат м ат ско е
    х                                                     ав                 е    иче
в ы е ние п ра ил фа Гиббс . Оно о пре д е л яе тчисл о не зав исим ы пе ре м е н-
   раж           в а з                а                                        х
ны , ко т ро е м о ж но про изв о л ьно изм е нят не нару
    х      о                                     ь,          шая при э о м числ а и рав -
                                                                        т
но в е сия ф аз.
        И з у не ния (3.30) в ид но , чт числ о ст пе не й св о бо д ы при д анно м числ е
             рав                          о          е
ко м по не нт в бу е т м аксим ал ьны , е сл и числ о ф аз рав но 1. Есл и рав но в е сие
              о    д                    м
иссл е д у т при по ст янст е P ил и T, т у не ние (3.30) пре о бразу т к в ид у
          е ся          о      в             о рав                           е ся

                                       f = К + 1 –n,                                    (3.31)

а при по ст янст е T и P к в ид у
           о    в

                                          f = К –n.                                     (3.32)


                                              10
                             3.6. П римеры реш ения зда
                                                    а ч

        П ример 3.1. П л о т ст 25%-го в о д но го раст о ра NaBr рав на 1,223 г/см 3.
                              но ь                         в
Вы   разит со ст раст о ра в м о л ярны д о л ях , в м о л ях со л и на 1000 г в о д ы и в
           ь      ав       в                  х
м о л ях на 1 л раст о ра.
                     в
        Р ешен и е:
        1) М о л ярная д о л я ко м по не нт раст о ра рассчит в ае т по ф о рм у е :
                                            а    в            ы      ся          л

                                                n NaBr
                                  xNaBr =                    .                       (П –3.1)
                                            n NaBr + n H 2 O

Ко л иче ст о в е щ е ст а рассчит в ае т по ф о рм у е
           в            в         ы      ся          л

                                                  mi
                                          ni =       ,                               (П –3.2)
                                                  Mi

гд е mi – м асса i-го ко м по не нт св язанная с м ассо й раст о ра со о т ше ние м
                                   а,                         в           но

                                               ω
                                     mi = mp ⋅ i
                                              100 .                                  (П –3.3)

Зд е сь Mi – м о л ярная м асса, ωi – м ассо в ая д о л я (%) i-го ко м по не нт Т аким
                                                                                а.
о бразо м , д л я м о л ярно й д о л и м о ж но записать:

                            m NaBr            m p ⋅ωNaBr
                            M NaBr           M NaBr ⋅100
                xNaBr =               =                       =
                        m NaBr m H 2O   mp ⋅ωNaBr m p ⋅ωH 2O
                               +                   +
                        M NaBr M H 2O M NaBr ⋅100 M H 2O ⋅100
                           ωNaBr
                           M NaBr                 1
                  =                   =                     ;
                    ωNaBr 100−ωNaBr        100−ωNaBr M NaBr
                           +            1+          ⋅
                    M NaBr     M H 2O        M H 2O   ωNaBr
                                              1
                    xNaBr =                                      = 0,0551.
                                  100 − 25 102,9(г м о л ь)
                              1+                ⋅
                                 18 (г м о л ь)   25

2) Ч исл о м о л ь раст о ре нно го в е ще ст а в 1000 г раст о рит л я – э о м о л ял ьно ст
                       в                     в               в     е       т                 ь
раст о ра m:
     в



    
Яндекс цитирования Яндекс.Метрика