Единое окно доступа к образовательным ресурсам

Теоретические основы теплотехники: Учебное пособие

Голосов: 4

В учебном пособии лаконично и последовательно изложены теоретические основы теплотехники (основы термодинамики, теории тепло- и массообмена и теории горения), составляющие необходимый и достаточный объем информации для того, чтобы в дальнейшем специалист мог самостоятельно углублять знания в тех или иных областях прикладной теплотехники. Учебный материал изложен отдельными, сравнительно небольшими дозами, структурированность и последовательность изложения которых диктуется внутренней логикой названных наук. Предназначено для студентов, обучающихся по специальности "Энергообеспечение предприятий". Может быть использовано студентами других специальностей при изучении ими дисциплин теплотехнического профиля.

Приведенный ниже текст получен путем автоматического извлечения из оригинального PDF-документа и предназначен для предварительного просмотра.
Изображения (картинки, формулы, графики) отсутствуют.
        На рис. 1.76 приведена схема паросиловой установки, работающей по циклу Ренкина с перегревом
пара. Установка включает в себя паровой котел 1, где в результате сжигания топлива выделяется боль-
шое количество тепла, которое передается находящейся здесь воде и расхо-
         дымовые                        дуется на ее нагрев и превращение в водяной пар. Далее насыщен-
           газы      перегретый
            q1            пар           ный пар направляется в трубки специального теплообменника (паро-
                                   3
                       2
                                        перегреватель 2), где получает дополнительно тепло от дымовых га-
                                        зов, протекающих в межтрубном пространстве, и перегревается. Пе-
                                        регретый пар при высоком давлении и температуре направляется в
            q1                     4    паровую турбину 3, где расширяется, совершая механическую рабо-
                       1           5    ту, которая идет на привод электрогенератора 4. Давление и темпе-
          вода                          ратура пара при этом понижаются и отработанный пар попадает в
                                q2
                 6                      другой теплообменник – конденсатор 5, где, отдавая тепло охлаж-
                                        дающей воде, полностью конденсируется, а затем насосом 6 образо-
                                        вавшийся конденсат снова закачивается в паровой котел и цикл по-
            Рис. 1.76 Схема             вторяется. Отметим, что в течение цикла рабочее тело дважды меня-
ет свое агрегатное состояние, причем процессы кипения и конденсации протекают при постоянстве дав-
лений в паровом котле и в конденсаторе, соответственно.
    На следующем рисунке (см. рис 1.77) на фоне пограничных кривых приведены p–v и h–s диаграммы
описанного цикла, наглядно иллюстрирующие все особенности протекающих процессов. Цикл обычно
начинают с процесса расширения пара в турбине. Если пренебрегать необратимыми потерями, то про-
цесс 1–2 – это процесс адиабатного расширения, и на h–s диаграмме он изображается отрезком вертика-
ли. В процессе расширения давление и температура пара уменьшаются               до Т2 = Тн2 и р2, как правило,
пар становится влажным со степенью сухости x ≈ 0,95.
    Процесс 2–3 – это конденсация отработанного пара, и как это понятно из схемы установки, он про-
текает при постоянстве давления р2 в конденсаторе. Температура при этом остается неизменной и рав-
ной Тн2. При работе насоса давление конденсата увеличивается до р3 = р1, а температура Т, удельный
                                                                       объем v и энтальпия h практически не
                                                                       изменяются (v4 = v3, h4 = h3), посколь-
               p                                              1        ку воду можно считать несжимаемой
                      k
                                            h          q 1п •          жидкостью. Под высоким давлением
                     •
                 4   p     6                         6                 вода попадает в паровой котел и сна-
           a • •5 1 • • 1                            •
                                            k•                         чала нагревается там до температуры
                                                                •2 д   насыщения Тн1 при этом давлении рн1
                                             •              •
                       p2                     5
           b •     3           •                            2   х=1    (процесс 4–5), а затем выкипает (про-
                              2      х=1 •          q2
                 х=0                         3, 4                      цесс 5–6). Оба эти процесса проходят
                                      v                             s  при p = const и сопровождаются уве-
                                                                       личением энтальпии. Энтальпия пара
еще более увеличивается в процессе его изобарного перегрева 5–6 в пароперегревателе. Завершая опи-
сание процессов, отметим, что на рис. 1.77 левые части обоих диаграмм приведены в утрированно рас-
тянутом по абсциссе масштабе. Если изобразить процессы в одинаковом масштабе, то и линия 3–4, и
линия 4–5 практически сольются с осью ординат.
    Исходными параметрами цикла обычно являются значения р1, Т1 и р2. Это позволяет с помощью
таблиц или h–s диаграммы определить все (p, v, T, h и s) параметры характерных точек цикла и рассчи-
тать основные его характеристики: количество подводимого q1 и отводимого q2 за цикл тепла, термиче-
ский КПД цикла ηt, удельный расход пара d0, удельный расход тепла q и др.
    Количества подведенного и отведенного тепла легко рассчитываются как разницы энтальпий в со-
ответствующих процессах:


                       q1 = q4-5 + q5-6 + q6-1 = (h5 – h4) + (h6 – h5) + (h1 – h6) = h1 – h4;


                                               q2 = q2-3 = h2 – h3.
Теперь находим


                                      lц qц q1 − q2 ( h1 − h4 )−( h2 − h3 ) h1 − h2
                               ηt =     =   =      =                       =         .
                                      q1 q1    q1           h1 − h4          h1 − h3


Из формулы (и особенно из p–v диаграммы) видно, что эффективность цикла Ренкина увеличивается с
увеличением температуры T1 и давления p1 в начальной точке (при этом увеличивается h1) и при
уменьшении давления p2 в конденсаторе (при этом уменьшаются h2 и h3).
    Удельным расходом пара d0 называют количество килограмм пара, необходимого для получения
одного киловатт-часа энергии,

                                      d0 = 3600/q1 = 3600/(h1 – h2), кг/(кВт⋅ч).

    Удельный расход тепла – это количество тепла, необходимое для получения одного киловатт-часа
работы,

                                     q = 1/(3600 ηt), кДж/(кВт⋅ч).
    Заметим, что в действительности процесс расширения пара в турбине сопровождается потерями на
трение и не является изоэнтропным. В соответствии со вторым законом термодинамики, он сопровож-
дается увеличением энтропии s, и это увеличение тем больше, чем больше потери на внутренне трение.
На T–s диаграмме этот необратимый процесс показан условно линией 1–2д. Полезная работа при этом
определится разницей энтальпий h1 – h2д, а отношение этой действительной работы к теоретической,
равной h1 – h2, называют внутренним относительным КПД ηio:
                                                            h1 − h2 д
                                                    ηio =             .
                                                             h1 − h2
Этот коэффициент характеризует степень совершенства действительного процесса расширения в тур-
бине в сравнении с идеальным.

             1.7.6 Повышение эффективности теплосиловых циклов
                                                                                                   q1         1 кг
                                                 Ч
тобы повысить эффективность паросилового цикла предложен ряд мер для его мо-
дернизации. Так, увеличение давления р1 с целью увеличения термического КПД                       q1к
приводит к увеличению влажности отработанного пара (см. рис. 1.78, точки 2и и 2п).                            α кг
Это отрицательно сказывается на работе паровой турбины и весьма нежелательно.
    Чтобы избежать этого, организуют цикл с промежуточным перегревом пара. Для                        1     2
этого пар, отработавший в первой ступени турбины, направляется не во вторую ее
ступень, а в еще один пароперегреватель, установленный на хвостовом тракте про-
дуктов сгорания. Здесь он снова перегревается примерно до той же температуры Т1, и только потом на-
правляется во вторую ступень (второй цилиндр) турбины на расширение. Как правило, турбины имеют
несколько цилиндров, и такой промежуточный перегрев может осуществляться перед каждым из них.
Как это видно из рис. 1.78, применение промежуточного перегрева увеличивает площадь цикла, а зна-
чит и его термический КПД.
                                                              • 1’
                                                                          Ранее (см. 1.7.4) было показано,
            p                                         1               что эффективным способом повы-
                                          h              •
                     k
              4     •
                         6                          6
                                                                      шения термического КПД цикла яв-
                                                         •
              • • p •• 1                           •                  ляется регенерация отводимого теп-
                  5 1
                           • • 1’          k•                         ла. В паросиловых установках с этой
                                           •                  • 2’    целью часть пара, отработавшего в
                3     p2                     5          2п 2и
              •                   •                               х=1 первой ступени турбины, забирают и
                              2и 2’ х = 1 •
              х=0                           3, 4                      направляют в специальный смеси-
                                      v                            s  тельный теплообменник (его назы-
       Рис. 1.78 р–v и h–s диаграммы цикла с вторичным пе- вают подогревателем конденсата),
                                                                      где этот пар отдает часть своего теп-
ла и подогревает конденсат из конденсатора перед поступлением его в котел.
    Схема теплосиловой установки с регенерацией тепла и h–s диаграмма ее термодинамического цик-
ла приведены на рис. 1.79. В подогреватель 1 направляется часть пара, обозначаемая через α. Тогда че-


рез остальные ступени турбины и конденсатор 3 пройдет остальная часть, равная (1 – α). Отбор пара
производится при достаточно высоких еще параметрах р2от, t2от, и h2от и это позволяет так подогреть по-
даваемый насосом 2 конденсат, что энтальпия его увеличивается до величины h4от. Обычно количество
отбираемого пара определяют из условия, что за счет его тепла конденсат нагреется до такой же темпе-
ратуры, с какой конденсируется этот пар (t4от = tн, h4от = h′′ при р = р2от). Записав уравнение теплового
баланса (теплота, отданная паром, равна теплоте, полученной конденсатом)

                                                                                  α (h2от – h3от) = (1 – α) (h4от – h3),   (1.56)

после простейших преобразований находим

                                                                                h4 от − h3
                                                                          α=               .
                                                                                h2 от − h3


    Таким образом из каждого килограмма пара α-килограмм совершает цикл 1–2от–4от–5–6–1 и удель-
ная работа этой части (если считать расширение в турбине изоэнтропным) будет

                                                                       lот = α (h1 – h2от).

Другая часть совершает цикл 1–2–3–4–5–6–1, и ее удельная работа                                           будет
                                      lост = (1 – α) (h1 – h2).

Тепло, отведенное за цикл, определится разницей энтальпий


                                                                         q1 = h1 – h4от,


так что термический КПД цикла


         lц       lот + lост α( h1 − h2 от ) + (1 − α )( h1 − h2 )
ηt р =        =             =                                      =
         q1           q1                  h1 − h3от
         αh1 − αh2 от + h1 − h2 − αh1 + αh2 ( h1 − h2 ) − α( h2 от − h2 )
    =                                      =                              .             (1.57 )
                      h1 − h4 от                     h1 − h4 от


     Из уравнения (1.56) найдем

                                                                   h4от = h3 – α (h2от – h3),

и тогда предыдущую формулу перепишем так:

                                                                        ( h1 − h2 ) − α( h2 от − h2 )
                                                               ηt р =                                 .
                                                                        ( h1 − h3 ) − α( h2 от − h3 )


     Для цикла без регенерации, как показано выше,

                                                                                  h1 − h2
                                                                           ηt =           .
                                                                                  h1 − h3


Сопоставляя приведенные формулы, отметим, что и числитель, и знаменатель в формуле (1.57) умень-
шаются по сравнению с последней формулой. Но поскольку h2 > h3, то и

                                                              α (h2от – h3) > α (h2от – h2),


и значит знаменатель формулы (1.57) уменьшается больше, чем числитель. Из этого следует, что
                                             ηtр > ηt.


      Обычно осуществляют несколько отборов пара, устанавливая и несколько подогревателей конден-
сата. Термический КПД при этом увеличивается. Однако по мере увеличения температуры конденсата
t4от КПД может достигнуть максимума, а затем начать уменьшаться. Поэтому термодинамическим ана-
         2          q2      лизом цикла обычно устанавливаются оптимальные доли α1, α2, … отбирае-
                         3  мого пара, при которых обеспечивается наивысший термический КПД.
          1              4      Еще большую эффективность обеспечивают теплофикационные установ-
                            ки, в которых отводимое при конденсации отработанного пара теплота ис-
                         5  пользуется для производственных нужд и отопления. Чтобы температура ох-
                         6  лаждающей воды, выходящей из конденсатора, была достаточно высокой
                         7 (обычно это 120 … 140 °С), приходится заметно поднимать давление р2, что
                    q1      несколько снижает величину ηt. Но при этом установка работает практически
                            без отбросного тепла (если пренебрегать теплопотерями в окружающую сре-
        Рис. 1.82 Схема ду) и экономическая эффективность такого цикла может достигать 70 … 75
            воздушной       %.
        холодильной ма-         На рис. 1.80 показана h–s диаграмма теплофикационного цикла в сравне-
               шины         нии с обычным циклом Ренкина. Из рисунка видно, что количество отводи-
                            мого тепла q2 = h2т – h3т при теплофикации больше, чем в обычном цикле
(значит работа за цикл и величина ηt будут меньше), но зато практически все это тепло полезно исполь-
зуется, а не просто выбрасывается в окружающую среду, нанося ей непоправимый экологический урон.
      Мощность теплосиловой установки по выработке электроэнергии определяется удельной работой
l1-2 = h1 – h2т и расходом пара D:

                                           N эл = (h1 − h2т ) D .

   Тепловая мощность, отдаваемая потребителям тепла, тоже пропорциональна расходу пара


                                           N т = (h2 т − h3 т ) D ,

и чем больше вырабатывается электроэнергии, тем больше вырабатывается и тепла. Однако известно,
что графики потребностей в электоэнергии и теплоте почти никогда не совпадают (для примера: в зим-
ние предутренние часы потребность в электроэнергии минимальна, а потребность в тепле – наиболь-
шая).
Чтобы избавиться от жесткой связи между Nэл и Nт, применяют турбины с регулируемым промежуточ-
ным отбором пара на теплофикацию. При этом отработанный в первой ступени турбины пар (или часть
его) отбирается и направляется в теплофикационный конденсатор 3 (см. рис. 1.81), где конденсируясь,
нагревает технологический теплоноситель (специально подготовленную воду) до температуры, нужной
потреби телю. Образовавшийся конденсат вторым насосом 1 закачивается в котел. Для изменения доли
пара, идущей на теплофикационные нужды служит регулировочный вентиль 3.

                             1.7.7 Цикл воздушной холодильной машины

Д ля получения холода в быту и промышленности используются холодильные установки, реализующие
   холодильный цикл. Простейшей из них является холодильная машина, в качестве рабочего тела ко-
торой используется воздух (или другие идеальные газы). Основными агрегатами такой холодильной ус-
тановки, схема которой приведена на рис. 1.82, являются сидящие на одном валу с электродвигателем 5
компрессор 1, детандер (расширительная машина) 4 и два теплообменника 2 и 6, один из которых рас-
положен в охлаждаемом помещении 7 и забирает из него тепло q1, а другой – его называют холодиль-
ником – в окружающей среде, куда он и отдает тепло q2. Все агрегаты соединены трубами 3 и образуют
герметичную систему, в которой циркулирует рабочее тело.


     Процессы в холодильнике и рефрижераторе (так называют теплообменник, забирающий тепло из
охлаждаемого помещения) идут практически при p = const, процессы в компрессоре и детандере – по-
литропные, с показателями n1 и n2, лежащими в пределах 1 … k.
     На рис. 1.83 показана p–v диаграмма цикла, наглядно демонстрирующая последовательность совер-
шаемых там термодинамических процессов. Здесь 1–2 – сжатие воздуха в компрессоре (применяются как
турбокомпрессоры, так и поршневые машины), 2–3 – отвод тела в холодильнике,             3–4 – расширение в
детандере (они тоже могут быть как поршневыми, так и турбодетандерами, совершаемая здесь работа рас-
ширения частично компенсирует работу на привод компрессора) и, наконец, процесс           4–1 – это подвод
тепла в рефрижераторе, нахолаживание охлаждаемого помещения.
     Основными характеристиками воздушной холодильной машин наряду с параметрами первой точки
р1 и Т1, показателями политроп n1       и n2 являются еще и степень повышения давления в компрессоре
β = р2 / р1 и степень расширения газа в детандере ρ = v4 / v3, а также температура газа на выходе из холо-
дильника Т3. Расчет параметров характерных точек цикла не представляет тогда затруднений


                                    RT1                                                  RT2                          RT3
                             v1 =       , p2 = β p1,   T2 = T1β ( n1−1)/n1 ,     v2 =        , p3 = p2,        v3 =       ,
                                     p1                                                   p2                           p3
                                                                                           p 4 v4
                                                  p4 = p1, v4 = ρv3, T4 =                         ,
                                                                                             R

при этом значение показателя политропы n2 рассчитывается по формуле

                                                                                                      ln β
        p                                                                                      n2 =        .
                              p2
                                 = β
                                                                                                      ln ρ
               q2-3           p1
         3•     •2
              цикла воздушной    По известным формулам для политропных и изобарных процес-
                      v
              холодильной ма-сов рассчитываются теплота и работа за каждый процесс, и далее ве-
                        = ρ    4
                      v        3

                   n1         личина холодильного коэффициента
         n2шины

              4•             •1                                    q1      q1       q1                 q3 − 4 + q4 −1
                                                             ε=       =         =         =                                         .
                      q4-1                                         lц   q1 − q2   q2 − q1   ( q1− 2 + q2 − 3 ) − ( q3 − 4 + q4 −1 )
                                    v
       Рис. 1.83 р–v диа-
             грамма                              Для идеализированного цикла q1-2 и q3-4 равны нулю, и, считая
                                             воздух идеальным газом с постоянной теплоемкостью, находим


                                                                   q1        1       1             1                    1
                                                           ε=           =        =      =                    =                     . (1.58)
                                                                q1 − q2   q2 − q1 q2 − 1 c pm (T2 − T3 )       T2 (1 − T3 /T2 )
                                                                                                                                −1
                                                                                                          −1
                                                                                   q1     c pm (T1 − T4 )      T1 (1 − T4 /T1 )



    Для адиабатных процессов 1–2 и 3–4 можно записать

                                                   T2                          T3
                                                      = β ( k −1) / k и           = β ( k −1) / k ,
                                                   T1                          T4
откуда следует, что
                                                        T2 T3                   T4 T3
                                                          =          или          =   .
                                                        T1 T4                   T1 T2


    Возвращаясь теперь к формуле (1.58), после сокращения находим

                                                           1                 1
                                                   ε=             или ε =           ,
                                                        T2 T1 − 1         T3 T4 − 1


откуда следует вывод: эффективность воздушной холодильной машины тем выше, чем ближе процессы
в компрессоре и детандере к изотермическим (при Т2 = Т1 ε → ∞).
    Количество тепла, забираемого из охлаждаемого помещения за цикл одним кг воздуха называют
удельной хладопроизводительностью, численно она равна величине q1. Если в машине циркулирует m
килограмм воздуха и она совершает z циклов в секунду, то полная хладопроизводительность (в Дж/с)
будет
                                             Q = q1mz.
    Мощность (в кВт), необходимая для работы воздушной холодильной машины, найдется с учетом
величины ε

                                              N = Q / (1000⋅ε).

      2          q2                  1.7.8 Цикл парокомпрессорной холодильной машины
                       3
      1                4
                                                              В
                          парокомперссорных холодильных установках в качестве рабочего тела ис-
                        5 пользуют хладоагенты, имеющие при сравнительно невысоких давлениях
                          достаточно низкую температуру кипения и значительный положительный
                        6
                          дроссель-эффект. В основном это фторхлорпроизводные углеводородов
                        7 (фреоны, хладоны), аммиак, углекислота, хлористый метил. Принципиальная
                 q1       схема такой установки приведена на рис. 1.84.
                                 Работа холодильной машины осуществляется следующим образом. В
                             компрессоре 4 насыщенный или перегретый пар хладоносителя сжимается от
                             давления р1 до давления р2. Процесс сжатия близок к адиабатному, поэтому
температура пара в результате сжатия увеличивается от t1 до t2, превышающей температуру окружаю-
щей среды. Сжатый и нагретый пар по трубке 3 направляется в специальный теплообменник (его назы-
вают конденсатором 2), где при р = const от него отводится тепло в окружающую среду. При этом пар
сначала охлаждается до температуры насыщения tн при давлении р2, затем конденсируется, и далее пе-
реохлаждается до температуры t3 < tн. Далее жидкость направляется в дроссельное устройство 1 (отре-
зок капиллярной трубки, дроссельный вентиль или дроссельная шайба), проходя через которое жид-
кость дросселируется до давления р1. При дросселировании происходит частичное испарение хладоа-
гента, температура его резко понижается до t4 и образовавшийся очень влажный пар (x = 0,2) направля-
ется в другой теплообменник 6, расположенный в охлаждаемом помещении 7. Здесь при р = const про-
исходит выкипание оставшейся жидкости (потому-то этот теплообменник называют испарителем), при-
чем теплота, необходимая для испарения, забирается из охлаждаемого помещения. Образовавшийся на-
сыщенный (или даже немного перегретый) пар при давлении р1 и температуре t1 засасывается в ци-
линдр компрессора, снова сжимается и описанный цикл повторяется.
    На рис. 1.85 приведена h–s диаграмма цикла. Здесь 1–2 – процесс сжатия пара в компрессоре; 2–3 –
охлаждение перегретого пара до температуры насыщения; 3–4 – конденсация пара; 4–5 – переохлажде-
ние жидкости до t5 < tн; 5–6 – дросселирование рабочего тела (при этом, как доказано ранее, h6 = h5); 6–1
– испарение оставшейся жидкости в испарителе. При всасывании пара в цилиндр компрессора парамет-
ры его (p, t, h, s) практически не меняются, и этот процесс отображается точкой 1.
    Поскольку процессы подвода и отвода тепла идут при p = const, количества подведенного q1 и отве-
денного q2 тепла определяются соответствующими разницами энтальпий

                                    q1 = h1 – h6, q2 = h2 – h5 = h2 – h6.

    Работа за цикл, как известно, равна

                              lц = qц = q1 – q2 = (h1 – h6) – (h2 – h6) = h1 – h2,

и тогда холодильный коэффициент будет

                                                       h1 − h5
                                                  ε=           .
                                                       h1 − h2


    Практика показала, что холодильный коэффициент ε и удельная хладопроизводительность q1 паро-
компрессорных холодильных машин значительно выше, чем у воздушных холодильных машин.
    На установках большой мощности и хладопроизводительности обычно устраивается водяное охла-
ждение конденсатора, а вырабатываемый холод передается в охлаждаемое помещение с помощью спе-
циальных теплоносителей (водные растворы NaCl, CaCl3, MgCl2), которые называют рассолами.


                    ВОПРОСЫ ЗАЧЕТНОГО МИНИМУМА ПО РАЗДЕЛУ 1

   1    Какие проблемы изучает термодинамика?
   2    Что называют термодинамической системой?
   3    Что разделяет термодинамическую систему с окружающей средой?
   4    В чем состоит нулевое правило термодинамики?
   5    Какие физические величины называют физконстантами, а какие – параметрами состояния сис-
темы?
   6   Какие параметры называют координатами состояния?
   7   Какие параметры называют потенциалами?
   8   Сформулируйте правило знаков для потенциалов.
   9   Что называют энтропией системы?
   10  На какие особенности термодинамических процессов указывает изменение энтропии системы?
   11  В чем суть закона сохранения энергии?
   12  Что называют внутренней энергией газа?
   13  Что такое количество воздействия данного рода?
   14  Как рассчитывают количество воздействия данного рода?
   15  Как записывается первый закон термодинамики в общем виде (при наличии и одновременных
взаимодействий)?
    16 Какие системы называют термомеханическими?
    17 Как записывается первый закон термодинамики для термомеханической системы?
    18 Докажите невозможность вечного двигателя первого рода.
    19 Какие процессы называют равновесными, обратимыми?
    20 Какие процессы называют неравновесными, необратимыми?
    21 Назовите основную особенность неравновесных процессов.
    22 В чем суть второго закона термодинамики?
    23 Что называют идеальным газом?
    24 Запишите уравнение состояния идеального газа.
    25 Какие процессы называют изохорными, изобарными, изотермическими, адиабатными?
    26 Что называют удельной теплоемкостью? Какие теплоемкости широко используются в практиче-
ских расчетах?
    27 Какова связь между теплоемкостями сv и сp для идеального газа (уравнение Майера)?
    28 Что характеризует собою энтальпия рабочего тела?
    29 Что определяют собою свободная энергия и свободная энтальпия рабочего тела?
    30 Что характеризует собою величина эксергии рабочем тела?
    31 Какие процессы называют политропными?
    32 Как рассчитать работу за политропный процесс?
    33 Как рассчитать тепло за политропный процесс?
    34 Как рассчитать ∆u , ∆h за политропный процесс?
    35 Как рассчитать ∆s за политропный процесс?
    36 В чем состоит правило изохоры?
    37 В чем состоит правило изобары?
    38 В чем состоит правило изотермы?
    39 В чем состоит правило адиабаты?
    40 Что называют термодинамическим циклом?
    41 Какие циклы называют тепловыми?


   42   Какие циклы называют холодильными?
   43   Как организуется цикл холодильной установки?
   44   Как организуется цикл теплового насоса?
   45   Что называют термическим КПД теплового цикла?
   46   Что называют холодильным коэффициентом холодильной машины?
   47   Какой цикл называют циклом Карно?
   48   Как рассчитывается термический КПД цикла Карно?
   49   Какой цикл является наиболее эффективным с точки зрения термодинамики?
   50   Является ли цикл Карно самым экономически эффективным?
   51   Сформулируйте второй закон термодинамики применительно к теории циклов.
   52   Какой вид имеет уравнение состояния реальных газов?
   53   Почему непосредственно уравнение состояния реальных газов редко используется для техниче-
ских расчетов?
    54 Какой пар называют насыщенным?
    55 Какой пар называют влажным?
    56 Какой пар называют сухим насыщенным?
    57 Какой пар называют перегретым?
    58 Что выражает собою степень перегрева перегретого пара?
    59 Как устроены таблицы насыщения воды и пара?
    60 Как устроены таблицы состояний воды и перегретого пара?
    61 Какой вид имеет p–v диаграмма воды и пара?
    62 Какой вид имеет h–s диаграмма воды и пара?
    63 Как на h–s диаграмме изобразится процесс изобарного нагревания воды от 0 °С до состояния
перегретого пара?
    64 Как на h–s диаграмме изобразится процесс изотермического сжатия перегретого пара до состоя-
ния полного ожижения?
    65 Как на h–s диаграмме изобразится процесс адиабатного расширения перегретого пара до со-
стояния влажном пара?
    66 Как на h–s диаграмме изобразится процесс изохорного нагревания влажного пара до состояния
перегретого пара?
    67 Как с помощью h–s диаграммы определить параметры h, s и v, если заданы величины p и t ?
    68 Как с помощью h–s диаграммы определить давление р, если заданы величины t и s ?
    69 Как рассчитать тепло и работу в изобарном процессе с паром?
    70 Как рассчитать количество тепла в изохорном процессе с водяным паром?
    71 Как рассчитать работу изотермического расширения водяного пара, количество подведенного
при этом тепла?
    72 Как записывается первый закон термодинамики для потока газа (механическая форма)?
    73 Как записывается первый закон термодинамики для потока газа (тепловая форма)?
    74 Как изменяется температура газа при увеличении скорости течения потока?
    75 Как изменяется давление газа при увеличении скорости течения потока?
    76 Как изображается процесс истечения на h–s диаграмме?
    77 Как рассчитать скорость газа на выходе из канала, если известны параметры газа на входе и вы-
ходе из него?
    78 Какие колебания в термодинамике называют звуковыми?
    79 От чет зависит скорость звука в газе?
    80 Какие потоки называют "слепыми"?
    81 Как скорость звука зависит от скорости потока?
    82 Какие течения называют критическими?
    83 Чему равна критическая скорость истечения?
    84 Как изменяется скорость истечения при увеличении перепада давлений на входе и выходе из ка-
нала?
    85 Можно ли за счет увеличения перепада давлений разогнать газ до сверхзвуковых скоростей?


   86 Как форма канала влияет на скорость газа при постоянстве перепада давлений?
   87 Как изменяется скорость газа в диффузоре при дозвуковом режиме течения на входе в канал?
   88 Как изменяется скорость газа в диффузоре при сверхзвуковом режиме течения на входе в канал?
   89 Как изменяется скорость газа в конфузоре при дозвуковом режиме течения на входе в канал?
   90 Что называют соплом Лаваля?
   91 При каких условиях сопло Лаваля обеспечивает ожидаемый эффект (разгоняет газ до сверхзву-
ковых скоростей)?
    92 Что называют дросселированием?
    93 Что называют дроссель-эффектом?
    94 Каким образом задают качественный состав газовых смесей?
    95 Что называют парциальным давлением газа в смеси? А парциальным объемом?
    96 Как рассчитывают теплоемкость газовой смеси?
    97 Как изменяется энтропия при адиабатном смешении газов?
    98 Что называют влажным воздухом?
    99 Что характеризует относительная влажность влажного воздуха?
    100 Что называют влагосодержанием влажного воздуха?
    101 Как проходят изотермы на H–d диаграмме влажного воздуха?
    102 Как проходят линии ϕ = const на H–d диаграмме?
    103 Как определить влагосодержание влажного воздуха, если известны его температура и относи-
тельная влажность?
    104 Как с помощью H–d диаграммы определить температуру точки росы влажном воздуха?
    105 Как с помощью H–d диаграммы определить сколько влаги удалено при сушке материала, если
известны параметры t1, ϕ1 и t2, ϕ2 влажном воздуха на входе и выходе из сушилки?
    106 Как определяется величина химического потенциала компоненты в многокомпонентной реаги-
рующей смеси?
    107 Каково условие равновесия в многокомпонентной системе?
    108 Как изменяется внутренняя энергия многокомпонентной           системы по мере перехода ее от
неравновесного состояния к равновесному?
    109 Сформулируйте закон Гесса.
    110 Какие следствия вытекают из закона Гесса?
    111 Как определить теплоту реакции, если известны теплоты сгорания исходных реагентов и про-
дуктов реакции?
    112 Сформулируйте условия равновесия для изобарно-изотермической системы.
    113 Какие фазовые состояния вещества Вы знаете?
    114 Что называют фазовым равновесием?
    115 Изобразите фазовую p–T диаграмму воды и покажите на ней область перегретого пара.
    116 Сформулируйте правило фаз Гиббса.
    117 Как работает идеальный компрессор?
    118 Что характеризует величина степени повышения давления β?
    119 Как рассчитывают степень повышения давления в многоступенчатых компрессорах?
    120 Изобразите индикаторную диаграмму реального компрессора и прокомментируйте каждый из
процессов.
    121 Как определяют количество всасываемого за цикл газа?
    122 Расскажите, как устроен поршневой ДВС, изобразите его индикаторную диаграмму.
    123 В чем состоит идеализация реального цикла ДВС?
    124 Изобразите и прокомментируйте T–s диаграмму цикла ДВС.
    125 Какова основная особенность карбюраторного ДВС?
    126 Чем отличается цикл Дизеля от других циклов?
    127 Какой из циклов, дизельного или карбюраторного двигателей, будет более эффективным при
одинаковых степенях сжатия?
    128 Какой из циклов, дизельного или карбюраторного двигате-лей, будет более эффективным при
одинаковых максимальных температурах?


     129 Какой из циклов, дизельного или карбюраторного двигателей, будет более эффективным при
одинаковых q1 ?
    130 Расскажите устройств проточной газовой турбины.
    131 Изобразите T–s диаграмму проточной ГТУ и прокомментируйте каждый из процессов, состав-
ляющих цикл.
    132 Как работает импульсная ГТУ?
    133 Изобразите p–v диаграмму импульсной ГТУ и прокомментируйте каждый из процессов, состав-
ляющих цикл.
    134 Какая ГТУ, импульсная или проточная, эффективнее?
    135 Как устроена и работает ГТУ с регенерацией тепла?
    136 Изобразите схему паросиловой установки, работающей по циклу Ренкина с перегревом пара.
    137 Изобразите цикл Ренкина на p–v и T–s диаграммах.
    138 Как рассчитать термический КПД цикла Ренкина?
    139 Что называют удельным расходом пара?
    140 Расскажите о циклах с вторичным перегревом пара.
    141 Как реализуется регенерация тепла в паросиловых циклах? Для чего это делается?
    142 Изобразите h–s диаграмму теплофикационного цикла, расскажите о преимуществах этого цикла.
    143 Изобразите схему воздушной холодильной машины и ее цикл на p–v или T–s диаграммах.
    144 Как устроена и работает парокомпрессорная холодильная установка?
    145 На h–s диаграмме изобразите цикл парокомпрессорной холодильной машины. Прокомменти-
руйте каждый из процессов.

2 ТЕОРИЯ ТЕПЛО- И МАССООБМЕНА

2.1 ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ И ЗАКОНЫ
ТЕОРИИ ТЕПЛООБМЕНА

                           2.1.1 Классификация процессов теплообмена

  азличают три элементарных (простейших, необъяснимых другими механизмами) формы теплообме-
Р
  на: теплопроводность, конвекция и тепловое излучение. Всевозможные сочетания только этих трех
  элементарных механизмов и создают все разнообразие конкретных процессов теплообмена, встре-
чающихся на практике.
        Теплопроводность – это перенос тепла в результате непосредственного соприкосновения между
    молекулами вещества при их тепловом движении. При этом энергия "горячих" частиц передается со-
    седним частицам, в результате чего и происходит распространение тепловой энергии в пространстве.
    В чистом виде теплопроводность характерна для твердых тел. В газах и жидкостях такой перенос те-
    пла тоже имеет место, но там он обычно сопровождается и другими формами теплообмена.
    Конвекцией называют перенос тепла в пространстве при перемещении и перемешивании макрообъ-
емов вещества. Конвекция характерна для жидкостей и газов, где перемещение макрообъемов легко
осуществляется с помощью специальных устройств (мешалки, насосы, вентиляторы и т.п.). Когда дви-
жение макрообъемов происходит под действием внешних сил, конвекцию называют вынужденной. Ес-
ли же такое движение возникает только под влиянием гравитации, то конвекцию называют естествен-
ной или свободной. Естественная конвекция возникает тогда, когда нагретые слои жидкости или газа
оказываются расположенными ниже более холодных слоев. Тогда из-за разницы плотностей нагретых и
холодных объемов возникают подъемные силы, вызывающие перемещение макрообъемов.
    Тепловое излучение – это перенос тепла электромагнитными волнами определенной длины (инфра-
красный спектр). Диапазон частот теплового излучения лежит между видимым излучением и радиовол-
нами. Тепловое излучение свойственно всем телам и во многом определяется температурой и свойства-
ми поверхностного слоя тела. Тепло излучается при любой температуре (Т > 0 К).
  Одновременное совокупное действие всех трех элементарных форм теплопереноса называют слож-
  ным теплообменом. Если не поступаться принципами, то практически всегда можно обнаружить все
  три формы и говорить о сложном теплообмене. Однако очень часто в общем тепловом балансе роль



    
Яндекс цитирования Яндекс.Метрика